D.4 Modèles hors du régime cinétique

Il faut bien garder à l'esprit que le modèle cinétique n'est à priori pas adapté tel quel au régime corrélé (voir section C.5 page ); de même que les modèles mis au point pour les plasmas dégénérés. C'est pourquoi le modèle de LEE-MORE (1982, voir [63]) propose une résolution de l'équation de Boltzmann et un `` $\ln (\Lambda)$ `` tabulé qui ne diverge jamais^D.11. Il faut aussi comprendre les tentatives de prolongement du modèle de SPITZER comme une façon d'éviter les calculs complets d'interactions entre particules qui ne sont pas simples !

Pour les plasmas dégénérés, le calcul des interactions doit prendre en compte l'aspect quantique, par exemple à l'aide des méthodes de SOMMERFELD (modèle d'électron libre, années trente) ou de ZIMAN (1961). Un calcul de dynamique moléculaire (1985) peut aussi donner des valeurs de résistivité pour un plasma dégénéré, mais cette méthode est récente donc encore assez peu utilisée; de plus elle est très gourmande en terme de puissance de calcul.

Enfin, le régime corrélé est traité soit par un prolongement des expressions établies pour les plasmas cinétiques, soit par un prolongement des modèles utilisés pour les plasmas dégénérés.

Notes

... jamais^D.11

Les tables SESAME utilisées par de nombreux codes MHD font largement appel au modèle de LEE-MORE ainsi qu'au modèle de RINKER.