B.2.5 Z428

Etant donné que le liner de tungstène utilisé dans le tir Z366 est suspecté d'être trop diffusif, la même géométrie a été utilisée mais avec un liner d'aluminium qui doit avoir une bien meilleure conductivité et donc permettre que moins de flux primaire ne diffuse vers le secondaire (voir section A.1 page pour les spécificités de Z vis-à-vis de la compression de flux). Par contre, du fait de problèmes techniques de fabrication des réseaux de fils, les masses du pinch et du liner n'ont pas pu être choisies de façon optimale. Le pinch était trop léger et a implosé avant l'impact du liner sur le barreau central. On a donc eu sur ce tir un très mauvais couplage de l'énergie cinétique du liner en énergie magnétique dans le secondaire.

Le mauvais dimensionnement explique que la puissance rayonnée mesurée ne soit que de $15 \, \mathrm{TW}$. La même remarque sur l'incertitude de la mesure de puissance rayonnée que pour le tir Z366 s'applique ici, donc l'incertitude est de $5 \, \mathrm{TW}$.

Figure B.4: tir z428

Étant donné que ce tir a servi à calculer les facteurs de pertes à introduire sur les courants primaires et secondaires à injecter dans les codes, il n'est pas étonnant que l'accord entre le rayonnement issu de l'expérience et la puissance rayonnée soit très bon. Encore une fois, la Bdot mesurant l'amplification du courant n'a pas fonctionné, il semblerait que ceci soit dû à l'exposition au rayonnement de cette Bdot . La puissance rayonnée calculée en MHD 2D illustre de façon frappante l'erreur de dimensionnement: le pic de rayonnement issu du pinch arrive bien avant celui causé par l'impact du liner sur le barreau central. Ceci est confirmé par la figure B.5, sur laquelle la courbe d'iso densité illustre bien l'implosion du pinch alors que le liner est encore loin du barreau.

Figure B.5: tir z428: positions relatives du liner et du pinch lors de l'implosion