1.3.2.3 Accélération du plasma

A partir de là, et jusqu'à $t = 260 \, \mathrm{ns}$, le générateur primaire apporte plus d'énergie magnétique dans le volume à l'arrière du plasma que ce dernier n'en consomme sous forme d'énergie cinétique. L'énergie magnétique du primaire continue donc de croître, et n'atteindra son maximum que lorsque le générateur ne pourra plus soutenir le rythme imposé par la dynamique du liner de plasma. Etant donné que l'inductance primaire correspondant au meilleur couplage générateur-énergie magnétique ne correspond pas à l'inductance primaire maximisant le courant; et étant donné que durant toute son accélération le liner consomme de plus en plus d'énergie magnétique (pour gagner de la vitesse et pour magnétiser le volume libéré), le maximum de l'énergie magnétique du primaire ne coïncide pas avec le maximum du courant primaire, mais arrive plus tard ( $t = 220 \, \mathrm{ns}$).

Du coté du secondaire, l'énergie magnétique croît sous l'effet du générateur secondaire et de la réduction de l'inductance secondaire, jusqu'au moment du crowbar. A partir de ce moment, l'énergie magnétique du secondaire augmente tout doucement, puis de plus en plus vite en fonction de la variation d'inductance.

Pendant ce temps, le plasma chauffe doucement, et rayonne au fur et à mesure. Cette élévation de température est produite par deux phénomènes:

• par les différents processus d'apport d'énergie interne: chauffage ohmique, travail des forces de pression interne $p \, dV$, thermalisation de l'énergie cinétique via des chocs;
• par la réduction de la surface du liner qui émet le rayonnement: en effet, le plasma ne parvient que très peu à stocker de l'énergie interne, à peu près toute l'énergie qui lui est apportée étant rayonnée (le plasma adaptant sa température en fonction). On utilise^1.12 le modèle de rayonnement suivant (rayonnement de corps noir):
  
  $$\index{équation!puissance rayonnée (corps noir)} P_{rayonnement} = 2\pi r \cdot h \cdot \sigma T^4$$
  
  
  Il se produit alors une élévation de température du plasma même à énergie apportée constante du simple fait de la réduction de rayon, donc de la réduction de surface permettant de dissiper cette énergie.

Le plasma chauffe donc sous l'influence de l'augmentation des courants (effet joule) pendant la majeur partie de cette phase d'accélération avant que la variation de rayon ne renforce encore le chauffage.

A un certain moment, le générateur n'arrive plus à magnétiser le volume primaire au rythme où le liner y puise son énergie, donc l'énergie magnétique primaire amorce sa décroissance. De plus, la compression du flux secondaire devient de plus en plus coûteuse en énergie, donc l'énergie cinétique du liner atteint elle aussi son maximum un peu après celui de son `` réservoir magnétique ''. On amorce alors la dernière phase.

Notes

... utilise^1.12

comme dans toutes les évaluations présentées précédemment